如何制造两个振动频率一样的磁场或者电场
答案:2 悬赏:20 手机版
解决时间 2021-04-20 17:08
- 提问者网友：温旧梦泪无声
- 2021-04-20 06:12
如何制造两个振动频率一样的磁场或者电场
最佳答案
- 五星知识达人网友：舊物识亽
- 2021-04-20 06:29
电磁波的磁场概念
（1）的方向进行说明，则该变化被引入到偏振的偏振光偏振的空间的概念是固定的，通常与一个电场随着时间的推移是
>极化电磁波强度矢量轨航天端点描述的方向，也称为显示点的偏振极化波。场矢量端
度均匀平面波改变先前描述的直线在空间中，该轨迹是直线绘图，例如波称为线性极化波。两个组件是沿z轴方向的矢量大体均匀平面波的传播
磁场强度应明确的书面
YX KZ M
yxyx BR /> yxEyExEyExEyExjj
？在
？
00E）é^ E ^（E）^ ^（^ ^ + = + = + =（5-4-1）
由两部分组成，瞬时值
>
）COS（
）COS（
米米
XXX
ω
（5-4-2）端点
矢量E矢量的轨迹随着时间的推移并不一定是直线，有可能是一个椭圆形的圈
形状不一定是线性偏振偏振电磁波来改变偏振的线偏振光
正弦波可分为三个圆形偏振和椭圆偏振。
>线性偏振电磁波的偏振（2）（a）该平面相（同相），或相位差180（RP），并将得到的矢量场是直杆
首先讨论两个电场分量不相同的阶段，yxkztkztΩΩ+ = +， 0 ==：
电场强度的电磁矢量YX
模量合成），余弦（0 /> M
米
22ω+ = + kztEEEEEyxyx（5 -4-3）
X轴正方向的电场强度矢量正切θ
==
MTAN温和
？
θ不变（5-4-4）
=θ不变，如（图0 = Z - ）所示的电场矢量E如图5-4-1（A）的大小，虽然它很容易改变正弦顶端的矢量轨迹是一条直线，它被称为线偏振（线性偏振），因此，线性位置和第三象限中，/ >，并呼吁线性极化
移情相π±= YX ===
米赛义德·Y型BR /> x BR p>
？
θ不变，如图5-4-1（B）的矢量端点/>位点在一条直线上，而是四个象限的第二行的直线偏振光和第四象限II
的 - 。 2 - 电磁场与微波技术
当mmxyEE /
πθ=
（相）或3π
（倒）0 =叶θ= 0，？所谓线性极化方向E
波场0 = XE
=线极化波电场的X轴方向XE
组件EE部分
称为y轴方向。图5-4
交变电磁场，沿着直线偏振光的电场强度在某些点上的每个矢量的端点的直线轨迹的方向？谐波的时间点是一条直线在图2中。波偏振光波
的。电场
2
2圆偏振光分量的振幅相等，相位
2
π
绕过电动机盖轨道端点的合成矢量场
>波圆极化波mmmEEEyx ==
> =±YX 0 = Z
>）COS（mxxtEEω+ =）罪（）（mmxxytEtEEω
π
COS /ω+ =±= M（5-4-5）
消除吨大米
该电磁场强度22EEEyx量？'杨氏模量合成矢量和角度θ
米22 | | EEEyx = + = E）（
）（
）罪（arctanx
ωBR/>θ+ =±
+
>> +±
E大小（5-4-6）不可见？？？随着时间而改变，和E，与正x轴的夹角θ的轨迹在电场的时间合成强度矢量的矢量圆的圆偏振是所谓的后两种方法θ变化的端部（圆偏振光），即角速度ωθ线性时间的增加或线性减小，因此，不是圆形轨迹旋转）（XTωθ+ =图5-4-3（一）插图
计划沿电场矢量E的端点
结束角角速度ω/> XOY平面逆时针旋转率
YX，即
> XE促进
值进行比较，随时间增加。
在这种情况下，右旋圆偏振光，如果电场的旋转，并遵守的）传播方向（z方向）的方向的右手方向的法（XTωθ. + = 5-4 - 图3（B），E XOY角速度ωBRp>
θY/ Y
Z = 0
（一）第三象限线性极化
EYM？
，澳
EYM说
（二）
Z =0Eθ BR />？“
XO X
EY（一）RHCP
当然，两个四象限线性极
的ω
？BR / XO说
（二）
右旋圆极化过程
？θω
10 -
Z图5-4-2线性极化波
在Z轴功率
表面电磁场与微波某一时刻点技术，从高速顺时针旋转
2等距
比你跟踪端点的电场矢量的YX氙气相位滞后
πθ拒绝 BR />价值？随时间而减少，是发现于旋转和螺旋方向，这意味着在这种情况下的电场的传播方向之间的关系的左，左圆偏振光
[1]，如下可以具体指明：电磁波的传播的每个点，其余四指的电场强度E点侧的向量的旋转右手方向的大拇指，并且如果相同的旋转E或右旋圆极化波;断言，如果E是一个旋转
开放左旋圆极化波。
圆形平面波相比，相反，在某些时候，图5-4 - 4滚动
传播沿直线路径圆点
的螺旋波电磁场强度端方向电磁辐射向量的螺旋形天线。
XE的幅度和相位的/> 3椭圆极化，使椭圆轨道
合成电场矢量端点外的任何值①，②，他说，这波是椭圆极化波。
0 = Z（5-4 - T2）消除
米正弦和余弦
BR / >> +
BR /> YX ...... /> YX
>
EE
哦哦哦
（5-4-7）BR />公式变量XE，叶椭圆方程，椭圆
坐标显示
原产地π />轴和短轴±椭球定义== YX
左车轮和右撇子轴，我们可以看到正确的椭偏
±π
≠= YX，短轴
光π<0 << YX左手π偏振椭圆旋转角速度，此时不是简单的1
相信它是：Ω，常数，而是时间的函数。
被偏振光，它是由两个参数定义椭圆和保持器，用θ来表示，并且所形成的椭圆角的长轴的大致椭圆形偏振角你可以得到
数
YX mmcos2 />轻微EE />米椭圆主要2tan =短轴
定义比ρ=ρ
θ（5-4-8）/>根据椭偏轴椭圆形的角度θ表示的定义的方向被显示在一个平的，椭圆形或圆形
倾向，实际上，线性和圆极化椭圆
[6]，读数的左侧和右侧的统一定义→ ρ椭圆形倾斜滚轮，通常爱尔兰标准0→ρ椭圆形直。参考这里要注意，这个标准：观察>视图沿电场矢量波传播方向的方向旋转相反的一极的左旋圆偏振光的右侧顺时针旋转剖视图。
Y /> XO EX
图5-4-5椭圆极化BR />
ω
-4-4圆形波形（右）
- 4 -
电磁微波技术，一种特殊情况。
前面所讨论的，可以被看作是具有一个频率合成器中传播相同的方向BR />其结果是，在一个任意的方向上的电场矢量，任何振幅的平面电磁波和不同的偏振（极化）相位噪声，该复合波是圆偏振波的雷达杂波
，导航，制导，通信和广播已被广泛用于线性极化波可以分解为在椭圆偏振的相反圆偏振旋转两个相等的振幅不管发射可以被分解为在圆偏振波天线的信号的相对的圆形电极
传输/接收，两个相等的振幅和肯定接收极化
出控制信号就不会出现。根据情况
5-4-1判断，偏振电磁波的平面
（1））/ BR / SIN（4 ^）
COS（3 ^ BR />π
π/>βω+ + = xtzxtyE
0E）^ J（1）（+ = E
（3）kyzxEj BR /> 0E）^ J2 ^（+ = E />（4）手机YZX）120j01。 “（五）25 J25 ^（+ + = E
解决方案（1））
COS（
π。的
Βω= xtEy）/> COS （4）
罪（
βω= + = xtxtEz波
>
== XE你ZY，线极化波，波，第一和第三象限。
（2）这是 BR J2 p>
？
0EE）^ E ^（E）^ ^（JJ？BR />ππ/> kzkzyxEyxE + = + = E，可以看出，相位超前XE
>等同于传播氙气的大小和方向
电磁Z +右旋圆极化波
（3）
0E）^ 2 ^（+ =
é泽XE
幅度比较器BR />不相等，那么在Y椭圆极化波旋转轴+蔓延ykje的方向
E项的，如图所示
他在波尔图5 -4右椭圆极化波 - 6
（4）yyzx120j2 BR /> j时
01.0e）^ E ^ （E25
E，空间XE和泽振幅固定点，相当于
2
今日早前，氙气π
>沿Y +波传播方向，右旋圆极化波这波，沿衰减y01.0e的Y +方向明波程度，这表
/> 5.4 2分散
我们知道，当一束阳光照耀棱镜棱镜法的另一端之一，你可以看到红，橙，黄，绿，
，蓝，靛，紫的光，这是电磁频谱的频段和速度色散是由于不同频率的单色/>在相同的介质中，具有不同的折射率（即，具有不同的相位速度，HU）铅
分散在介质中的参数理想的介质和频率的光改变介质参数ε，σ和频率。改变
所谓的非色散介质，如果损失在媒体上，在电磁场中带电粒子在介质中的交叉电动运动做
开放频率的变化在不同区域的背后复介电常数引入有害
频率接近的介质分散介质的复介电常数特性的交变电磁场的固有振动频率，从带电粒子的横
？例如，在图5-4-65-4-1（3）所示。
速波电磁场与微波技术的频率造成的损失 - 5 -
电磁波的速度不同的介电损失，但电磁波不是频率，/>部分;不可避免蔓延分散，因为
εβ
ω1
== V，在介质中的波数的ε相速度取决于只对参数，从而独立于相速度和频率所需的介电常数ε>βω频率ω的复函数的函数，在这种情况下，相速度，较低的速度在非理想的介质的光伏发电，与频率
BR p>一种良好的导体β所造成的分散介质波
ω2/> == v波频散/>分散读者了解了很多的参考讨论更详细的说明。在每个阶段中的频率范围内信号
/>速度信号分量包括在信号中的传播距离，以及合适的载体，包括在电磁波的不同频率之后。不同波开始的前导码信号的波形失真的时候，这种失真称为色散失真。 5-4-7矩形脉冲波（傅立叶展开
之前许多不同频率的正弦波叠加及完成后）长距离光纤传输的钟形波的色散失真（
> ;？>叠加在矩形脉冲波不同频率的正弦波较长）的光脉冲，以扩大两国的表达
脉冲磁场强度无法区分），余弦（^ 0kztEx =振动频率频率ωe平面波的频率在时间的接收端，空间，无限延伸的电磁
频率的正弦形式的被称为单色电磁波频率不能
单频通信信号和理想的正弦电磁波是
几乎不存在，电磁信号单色电磁波工程上的限制，
相同频率的正弦波（谐波）称为叠加
非单色波，根据一定频率0Ω窄
ω波载波频率的窄带所述波信号包，如图5-4-8
速度GV GV所示，同样的概念可以从图中没有PV PV包络的信号或类似信号的相位的信号，其中包括包点的表面速度GV
>信封
宽信号的波形由于在通信过程中的失真的相位的移动速度，改变包信封信封群速度组上无意义的波动传播速度点包络波的传播速度的形状 BR />群速度是非常有意义的，窄带细胞外信号。
窄带信号（ωω“表达;)群速度
？
>电子
G = V（5-4-9） BR />通过光纤到
钟波图5传输5 -4-7矩形脉冲波 - 4 - ？BR /> VP（波幅）VG（信封运动）
- 6 - 电磁场与微波技术
ω
> = PV相位关系之间/> 8相对的相位关系可以证明，当相逆变器速度
DP =
然后pgvv，群速度ω=
v
相速度等于非在0:00
？
DP BR />ω
pgvv> 在这种情况下，群速度大于在反常色散的相速度，导电的反常色散相反常色散 - 相互补偿的频率特性，而且在正常的改善色散现象。
（1）的方向进行说明，则该变化被引入到偏振的偏振光偏振的空间的概念是固定的，通常与一个电场随着时间的推移是
>极化电磁波强度矢量轨航天端点描述的方向，也称为显示点的偏振极化波。场矢量端
度均匀平面波改变先前描述的直线在空间中，该轨迹是直线绘图，例如波称为线性极化波。两个组件是沿z轴方向的矢量大体均匀平面波的传播
磁场强度应明确的书面
YX KZ M
yxyx BR /> yxEyExEyExEyExjj
？在
？
00E）é^ E ^（E）^ ^（^ ^ + = + = + =（5-4-1）
由两部分组成，瞬时值
>
）COS（
）COS（
米米
XXX
ω
（5-4-2）端点
矢量E矢量的轨迹随着时间的推移并不一定是直线，有可能是一个椭圆形的圈
形状不一定是线性偏振偏振电磁波来改变偏振的线偏振光
正弦波可分为三个圆形偏振和椭圆偏振。
>线性偏振电磁波的偏振（2）（a）该平面相（同相），或相位差180（RP），并将得到的矢量场是直杆
首先讨论两个电场分量不相同的阶段，yxkztkztΩΩ+ = +， 0 ==：
电场强度的电磁矢量YX
模量合成），余弦（0 /> M
米
22ω+ = + kztEEEEEyxyx（5 -4-3）
X轴正方向的电场强度矢量正切θ
==
MTAN温和
？
θ不变（5-4-4）
=θ不变，如（图0 = Z - ）所示的电场矢量E如图5-4-1（A）的大小，虽然它很容易改变正弦顶端的矢量轨迹是一条直线，它被称为线偏振（线性偏振），因此，线性位置和第三象限中，/ >，并呼吁线性极化
移情相π±= YX ===
米赛义德·Y型BR /> x BR p>
？
θ不变，如图5-4-1（B）的矢量端点/>位点在一条直线上，而是四个象限的第二行的直线偏振光和第四象限II
的 - 。 2 - 电磁场与微波技术
当mmxyEE /
πθ=
（相）或3π
（倒）0 =叶θ= 0，？所谓线性极化方向E
波场0 = XE
=线极化波电场的X轴方向XE
组件EE部分
称为y轴方向。图5-4
交变电磁场，沿着直线偏振光的电场强度在某些点上的每个矢量的端点的直线轨迹的方向？谐波的时间点是一条直线在图2中。波偏振光波
的。电场
2
2圆偏振光分量的振幅相等，相位
2
π
绕过电动机盖轨道端点的合成矢量场
>波圆极化波mmmEEEyx ==
> =±YX 0 = Z
>）COS（mxxtEEω+ =）罪（）（mmxxytEtEEω
π
COS /ω+ =±= M（5-4-5）
消除吨大米
该电磁场强度22EEEyx量？'杨氏模量合成矢量和角度θ
米22 | | EEEyx = + = E）（
）（
）罪（arctanx
ωBR/>θ+ =±
+
>> +±
E大小（5-4-6）不可见？？？随着时间而改变，和E，与正x轴的夹角θ的轨迹在电场的时间合成强度矢量的矢量圆的圆偏振是所谓的后两种方法θ变化的端部（圆偏振光），即角速度ωθ线性时间的增加或线性减小，因此，不是圆形轨迹旋转）（XTωθ+ =图5-4-3（一）插图
计划沿电场矢量E的端点
结束角角速度ω/> XOY平面逆时针旋转率
YX，即
> XE促进
值进行比较，随时间增加。
在这种情况下，右旋圆偏振光，如果电场的旋转，并遵守的）传播方向（z方向）的方向的右手方向的法（XTωθ. + = 5-4 - 图3（B），E XOY角速度ωBRp>
θY/ Y
Z = 0
（一）第三象限线性极化
EYM？
，澳
EYM说
（二）
Z =0Eθ BR />？“
XO X
EY（一）RHCP
当然，两个四象限线性极
的ω
？BR / XO说
（二）
右旋圆极化过程
？θω
10 -
Z图5-4-2线性极化波
在Z轴功率
表面电磁场与微波某一时刻点技术，从高速顺时针旋转
2等距
比你跟踪端点的电场矢量的YX氙气相位滞后
πθ拒绝 BR />价值？随时间而减少，是发现于旋转和螺旋方向，这意味着在这种情况下的电场的传播方向之间的关系的左，左圆偏振光
[1]，如下可以具体指明：电磁波的传播的每个点，其余四指的电场强度E点侧的向量的旋转右手方向的大拇指，并且如果相同的旋转E或右旋圆极化波;断言，如果E是一个旋转
开放左旋圆极化波。
圆形平面波相比，相反，在某些时候，图5-4 - 4滚动
传播沿直线路径圆点
的螺旋波电磁场强度端方向电磁辐射向量的螺旋形天线。
XE的幅度和相位的/> 3椭圆极化，使椭圆轨道
合成电场矢量端点外的任何值①，②，他说，这波是椭圆极化波。
0 = Z（5-4 - T2）消除
米正弦和余弦
BR / >> +
BR /> YX ...... /> YX
>
EE
哦哦哦
（5-4-7）BR />公式变量XE，叶椭圆方程，椭圆
坐标显示
原产地π />轴和短轴±椭球定义== YX
左车轮和右撇子轴，我们可以看到正确的椭偏
±π
≠= YX，短轴
光π<0 << YX左手π偏振椭圆旋转角速度，此时不是简单的1
相信它是：Ω，常数，而是时间的函数。
被偏振光，它是由两个参数定义椭圆和保持器，用θ来表示，并且所形成的椭圆角的长轴的大致椭圆形偏振角你可以得到
数
YX mmcos2 />轻微EE />米椭圆主要2tan =短轴
定义比ρ=ρ
θ（5-4-8）/>根据椭偏轴椭圆形的角度θ表示的定义的方向被显示在一个平的，椭圆形或圆形
倾向，实际上，线性和圆极化椭圆
[6]，读数的左侧和右侧的统一定义→ ρ椭圆形倾斜滚轮，通常爱尔兰标准0→ρ椭圆形直。参考这里要注意，这个标准：观察>视图沿电场矢量波传播方向的方向旋转相反的一极的左旋圆偏振光的右侧顺时针旋转剖视图。
Y /> XO EX
图5-4-5椭圆极化BR />
ω
-4-4圆形波形（右）
- 4 -
电磁微波技术，一种特殊情况。
前面所讨论的，可以被看作是具有一个频率合成器中传播相同的方向BR />其结果是，在一个任意的方向上的电场矢量，任何振幅的平面电磁波和不同的偏振（极化）相位噪声，该复合波是圆偏振波的雷达杂波
，导航，制导，通信和广播已被广泛用于线性极化波可以分解为在椭圆偏振的相反圆偏振旋转两个相等的振幅不管发射可以被分解为在圆偏振波天线的信号的相对的圆形电极
传输/接收，两个相等的振幅和肯定接收极化
出控制信号就不会出现。根据情况
5-4-1判断，偏振电磁波的平面
（1））/ BR / SIN（4 ^）
COS（3 ^ BR />π
π/>βω+ + = xtzxtyE
0E）^ J（1）（+ = E
（3）kyzxEj BR /> 0E）^ J2 ^（+ = E />（4）手机YZX）120j01。 “（五）25 J25 ^（+ + = E
解决方案（1））
COS（
π。的
Βω= xtEy）/> COS （4）
罪（
βω= + = xtxtEz波
>
== XE你ZY，线极化波，波，第一和第三象限。
（2）这是 BR J2 p>
？
0EE）^ E ^（E）^ ^（JJ？BR />ππ/> kzkzyxEyxE + = + = E，可以看出，相位超前XE
>等同于传播氙气的大小和方向
电磁Z +右旋圆极化波
（3）
0E）^ 2 ^（+ =
é泽XE
幅度比较器BR />不相等，那么在Y椭圆极化波旋转轴+蔓延ykje的方向
E项的，如图所示
他在波尔图5 -4右椭圆极化波 - 6
（4）yyzx120j2 BR /> j时
01.0e）^ E ^ （E25
E，空间XE和泽振幅固定点，相当于
2
今日早前，氙气π
>沿Y +波传播方向，右旋圆极化波这波，沿衰减y01.0e的Y +方向明波程度，这表
/> 5.4 2分散
我们知道，当一束阳光照耀棱镜棱镜法的另一端之一，你可以看到红，橙，黄，绿，
，蓝，靛，紫的光，这是电磁频谱的频段和速度色散是由于不同频率的单色/>在相同的介质中，具有不同的折射率（即，具有不同的相位速度，HU）铅
分散在介质中的参数理想的介质和频率的光改变介质参数ε，σ和频率。改变
所谓的非色散介质，如果损失在媒体上，在电磁场中带电粒子在介质中的交叉电动运动做
开放频率的变化在不同区域的背后复介电常数引入有害
频率接近的介质分散介质的复介电常数特性的交变电磁场的固有振动频率，从带电粒子的横
？例如，在图5-4-65-4-1（3）所示。
速波电磁场与微波技术的频率造成的损失 - 5 -
电磁波的速度不同的介电损失，但电磁波不是频率，/>部分;不可避免蔓延分散，因为
εβ
ω1
== V，在介质中的波数的ε相速度取决于只对参数，从而独立于相速度和频率所需的介电常数ε>βω频率ω的复函数的函数，在这种情况下，相速度，较低的速度在非理想的介质的光伏发电，与频率
BR p>一种良好的导体β所造成的分散介质波
ω2/> == v波频散/>分散读者了解了很多的参考讨论更详细的说明。在每个阶段中的频率范围内信号
/>速度信号分量包括在信号中的传播距离，以及合适的载体，包括在电磁波的不同频率之后。不同波开始的前导码信号的波形失真的时候，这种失真称为色散失真。 5-4-7矩形脉冲波（傅立叶展开
之前许多不同频率的正弦波叠加及完成后）长距离光纤传输的钟形波的色散失真（
> ;？>叠加在矩形脉冲波不同频率的正弦波较长）的光脉冲，以扩大两国的表达
脉冲磁场强度无法区分），余弦（^ 0kztEx =振动频率频率ωe平面波的频率在时间的接收端，空间，无限延伸的电磁
频率的正弦形式的被称为单色电磁波频率不能
单频通信信号和理想的正弦电磁波是
几乎不存在，电磁信号单色电磁波工程上的限制，
相同频率的正弦波（谐波）称为叠加
非单色波，根据一定频率0Ω窄
ω波载波频率的窄带所述波信号包，如图5-4-8
速度GV GV所示，同样的概念可以从图中没有PV PV包络的信号或类似信号的相位的信号，其中包括包点的表面速度GV
>信封
宽信号的波形由于在通信过程中的失真的相位的移动速度，改变包信封信封群速度组上无意义的波动传播速度点包络波的传播速度的形状 BR />群速度是非常有意义的，窄带细胞外信号。
窄带信号（ωω“表达;)群速度
？
>电子
G = V（5-4-9） BR />通过光纤到
钟波图5传输5 -4-7矩形脉冲波 - 4 - ？BR /> VP（波幅）VG（信封运动）
- 6 - 电磁场与微波技术
ω
> = PV相位关系之间/> 8相对的相位关系可以证明，当相逆变器速度
DP =
然后pgvv，群速度ω=
v
相速度等于非在0:00
？
DP BR />ω
pgvv> 在这种情况下，群速度大于在反常色散的相速度，导电的反常色散相反常色散 - 相互补偿的频率特性，而且在正常的改善色散现象。
全部回答
- 1楼网友：轻雾山林
- 2021-04-20 07:15
我试过没反应，貌似并不一定是真的追问很多人都证实过追答那为什么没有相关视频？只有一个很老的视频，其实如果是真的那做起来真的很容易，我已经是有方案的搭起来也很容易
我要举报
如以上问答信息为低俗、色情、不良、暴力、侵权、涉及违法等信息，可以点下面链接进行举报！
大家都在看
推荐资讯